Возмущённые уровни и моменты переходов

$E_n^{(0)}=H_{nn}^{(0)},\ E_n^{(1)}=H_{nn}^{(1)},\ E_n^{(2)}=\sum_k^\prime|H_{nk}^{(1)}|^2/(E_n^{(0)}-E_k^{(0)}),\ \psi_n=\psi_n^{(0)}+\sum_k^\prime H_{nk}^{(1)}\psi_k^{(0)}/(E_n^{(0)}-E_k^{(0)})$. $$H^{(0)}=\begin{pmatrix}0&0&0\\0&100&0\\0&0&110\end{pmatrix},\quad H^{(1)}=\begin{pmatrix}0&0&0\\0&0&-1\\0&-1&0\end{pmatrix},\quad A=\begin{pmatrix}0&10&-2\\10&0&0\\-2&0&0\end{pmatrix}.$$ A. Методом теории возмущений найдите три уровня энергии $H$: $E_n=E_n^{(0)}+E_n^{(1)}+E_n^{(2)}$ при $n=1,2,3$. B. В первом порядке теории возмущений вычислите волновые функции $\Psi_n$ всех трёх уровней из A: $\Psi_1=\Psi_1^{(0)}+\ldots\Psi_2^{(0)}+\ldots\Psi_3^{(0)}$, $\Psi_2=\Psi_2^{(0)}+\ldots\Psi_1^{(0)}+\ldots\Psi_3^{(0)}$, $\Psi_3=\Psi_3^{(0)}+\ldots\Psi_1^{(0)}+\ldots\Psi_2^{(0)}$. C. $A$ — оператор переходного момента. Между тремя уровнями в принципе возможны три перехода. Пронумеровав уровни по возрастанию энергии (1 — низший, 3 — высший), вычислите переходный момент $\langle\psi_i|A|\psi_f\rangle$ хотя бы для одного из переходов (i) $1\to2$, (ii) $1\to3$, (iii) $2\to3$.